Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Вайнштейн Э.Е. Рентгеновские спектры атомов в молекулах химической соединений и в сплавах
 
djvu / html
 

легко получаем для х2, у2, z2 выражения х2 = (i -\- q cos в) a-j; y2 = qsin x1;
z2 = гг = 0.
771 Tf
Искомое значение TJ = - -- определяется из отношения
Усредняя его по всем возможным углам в между осью молекулы и направлением падающих электронных волн, получаем окончательно:
г.
т] = -L С sin в [(q q ) cos в I 9 <2] d0, (18)
2 где
<7(в) e2maj ( 1 - cos в).
Таким образом, получено решение поставленной задачи в общем виде. Дальнейшее развитие и совершенствование теории заключается в разработке наиболее удобных способов вычисления величин q и С(&) для отдельных атомов и в нахождении наиболее рациональных методов учета и усреднения потенциалов, образующих молекулу атомов.
Перейдем к вычислению этих величин. Представим рассеивающий атом в виде небольшой сферически симметричной области, в которой потенциальная энергия рассеивающих частиц отлична от нуля. Потенциальную энергию частицы на расстоянии г от ядра обозначим V(r). Найдем функцию, задающую число частиц, рассеянных атомом и пересекающих в единицу времени элемент поверхности dS, отстоящий на расстоянии г от рассеивающего атома.
Эту функцию можно вычислить, допустив, что плоская волна, описывающая электрон на значительном расстоянии от атома, слабо деформируется вблизи рассеивающего центра. Последнее допущение, представляющее собой содержание так называемого борцовского приближения теории столкновений, достаточно строго выполняется лишь для быстрых частиц, и в этом случае использование его чрезвычайно сильно упрощает математическую трактовку задачи. Пользуясь этим методом
110

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210


Общая органическая химия, промышленные технологии - Сборники статей. Справочники